Преобразователь поляризаций

(51) МПК (2006) НАЦИОНАЛЬНЫЙ ЦЕНТР ИНТЕЛЛЕКТУАЛЬНОЙ СОБСТВЕННОСТИ(72) Авторы Медведев Максим Евгеньевич Медведев Евгений Петрович Кириллов Владимир Иванович(57) Преобразователь поляризаций, содержащий круглый волновод длины в с короткозамыкателем и продольными прямоугольными щелями возбуждения, выполненными на расстоянии К от короткозамыкателя во взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через ось круглого волновода и продольные оси щелей с продольным щ и поперечным щ размерами, и совмещенными по сечению с внутренним сечением отрезков двух прямоугольных волноводов длины вх 1 и вх 2, соединенных с боковыми стенками круглого волновода и образующих входные плечи Е-тройника -образной формы, выходное плечо которого образует дополнительный прямоугольный волновод длиной вых с поперечными размерами, одинаковыми с поперечными размерами входных его плеч, при этом указанные выше размеры выбраны из соотношений в 2 в 9909 1 2007.10.30 вх 1 в 1 вх 2 в 1 выхв 1 щ выбрано из интервала от 0,61 до 0,63,где в - длина волны в круглом волноводе- длина волны в свободном пространстве в 1 - длина волны в волноводах входных и выходного плеч Е-тройника,отличающийся тем, что входные и выходное плечи Е-тройника -образной формы выполнены одинаковой длины, и в одном из входных плеч Е-тройника установлен проходной электрически управляемый фазовращатель на 0, 90, 180 и 270. Предлагаемое изобретение относится к области радиотехники, а точнее к волноводным трактам СВЧ. Может быть использовано в трактах СВЧ для преобразования волны линейной поляризации в волну линейной горизонтальной или линейной вертикальной поляризации, или волну круговой поляризации левого или правого направлений вращения и обратно. Известен поляризационный разделитель 1, содержащий общий круглый волновод и два прямоугольных волновода, ориентированных под углом 90. Прямоугольные волноводы расположены в плоскости, перпендикулярной оси круглого волновода. Каждый прямоугольный волновод связан с круглым волноводом с помощью щели связи, которая пропускает сигналы одной поляризации и отсекает сигналы ортогональной поляризации. Круглый волновод нагружен на короткозамыкатель - пластину на расстоянии примерно/4 длины волны принимаемого сигнала от входной плоскости прямоугольного волновода. Короткозамыкатель круглого волновода отражает энергию круглого волновода в прямоугольные волноводы и от прямоугольных волноводов - в круглый волновод. Аналог позволяет разделять только волны ортогональной линейной поляризации, не разделяет волны круговой поляризации левого и правого направлений вращения, не обеспечивает оперативности управления поляризацией волны. Известен разделитель поляризации 2, содержащий круглый волновод с короткозамыкателем и щелями возбуждения, выполненными продольными, прямоугольной формы и прорезанными в боковых стенках волновода во взаимно перпендикулярных плоскостях,проходящих через ось круглого волновода и продольные оси щелей, два отрезка прямоугольных волноводов, соединенных с боковыми стенками круглого волновода перпендикулярно этим стенкам в местах расположения щелей возбуждения, щели совмещены по сечению с внутренним сечением отрезков прямоугольных волноводов. Разделитель поляризации 2 волну Н 11 круговой поляризации, распространяющуюся по круглому волноводу, разделяет на две волны Н 10 линейной поляризации, распространяющиеся по отрезкам прямоугольных волноводов. Второй аналог, разделяя волну круговой поляризации на две ортогональные линейно поляризованные волны, не разделяет волны линейной ортогональной (горизонтальной и вертикальной) поляризации, не обеспечивает оперативности управления поляризацией волны. Известен преобразователь поляризаций 3, содержащий круглый волновод с короткозамыкателем и щелями возбуждения, выполненными продольными, прямоугольной формы, на расстоянии /2 от короткозамыкателя во взаимно перпендикулярных плоскостях,проходящих через ось круглого волновода и продольные оси щелей, два отрезка прямоугольных волноводов, образующих входные плечи Е-тройника -образной формы и соединенных с боковыми стенками круглого волновода, выходное плечо Е-тройника, образующего дополнительный прямоугольный волновод, имеющий поперечные размеры,2 9909 1 2007.10.30 одинаковые с поперечными размерами входных плеч тройника, щели совмещены по сечению с внутренним сечением отрезков прямоугольных волноводов, отрезки прямоугольных волноводов. Третий аналог преобразовывает волну Н 11 круговой поляризации, распространяющуюся по круглому волноводу, в волну Н 10 линейной поляризации в выходном плече Етройника, также не разделяет волны линейной ортогональной поляризации, не обеспечивает оперативности управления поляризацией волны. Однако он по технической сущности ближе к предлагаемому изобретению и выбран авторами в качестве прототипа. Задачей, на решение которой направлено предлагаемое изобретение, является преобразование волны линейной поляризации одного волновода в волну линейной горизонтальной или линейной вертикальной поляризации, или круговой поляризации левого или правого направления вращений в другом волноводе и обратно. Техническим результатом заявляемого решения является устройство, преобразующее волну Н 10 прямоугольного волновода в волну Н 11 круглого волновода линейной горизонтальной или линейной вертикальной поляризации, или круговой поляризации левого или правого направлений вращения и обратно. Этот технический результат достигается тем, что в преобразователе поляризаций, содержащем круглый волновод длины в с короткозамыкателем и продольными прямоугольными щелями возбуждения, выполненными на расстоянии к от короткозамыкателя во взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через ось круглого волновода и продольные оси щелей с продольным ащ и поперечным щ размерами, и совмещенными по сечению с внутренним сечением отрезков двух прямоугольных волноводов длины в 1 и в 2, соединенных с боковыми стенками круглого волновода и образующих входные плечи Е-тройника -образной формы, выходное плечо которого образует дополнительный прямоугольный волновод длиной 1 вых с поперечными размерами, одинаковыми с поперечными размерами входных его плеч, при этом указанные выше размеры выбраны из соотношений в 2 в(6) ащ выбрано из интервала от 0,61 до 0,63,где в - длина волны в круглом волноводе- длина волны в свободном пространстве в 1 - длина волны в волноводах входных и выходного плеч Е-тройника, новым является то, что входные и выходное плечи Е-тройника -образной формы выполнены одинаковой длины, и в одном из входных плеч Е-тройника установлен проходной электрически управляемый фазовращатель на 0, 90, 180, 270. Этот технический результат достигается также и тем, что отрезки прямоугольных волноводов и дополнительный прямоугольный волновод образуют Е-тройник -образной формы, у которого входные плечи равномерно изогнуты в Е-плоскости. Этот технический результат достигается также и тем, что отрезки прямоугольных волноводов и дополнительный прямоугольный волновод образуют Е-тройник Т-образной формы, у которого входные плечи выполнены с изгибами в Е-плоскости. Совокупность существенных признаков предлагаемого технического решения позволяет волну Н 10 прямоугольного волновода преобразовать в волну Н 11 круглого волновода 3 9909 1 2007.10.30 линейной горизонтальной или линейной вертикальной поляризации, или круговой поляризации левого или правого направлений вращения и обратно. На фиг. 1, 2, 3 приведен эскиз преобразователя поляризаций с Е-тройником образной формы, на фиг. 4, 5, 6 - с Е-тройником -образной формы с равномерно изогнутыми входными плечами в Е-плоскости, на фиг. 7, 8, 9 - с Е-тройником Т-образной формы, на фиг. 10, 11, 12 - пояснения при приеме волн линейной поляризации, на фиг. 13, 14 поперечные распределения полей волн Н 11 линейных ортогональных поляризаций в круглом волноводе , на фиг. 15, 16 - распределения токов проводимостиина внутренней поверхности боковых стенок , наводимых волнами Н 11 линейной ортогональной поляризации. Преобразователь поляризаций фиг. 1 содержит 1 с короткозамыкателем 2 и продольными щелями возбуждения (ЩВ) 3 и 4 в боковых стенках, входные плечи 5 и 6 Етройника 7 -образной формы, выполненные в виде отрезков прямоугольных волноводов(ОПВ) с изгибами в Е-плоскости и присоединенные к боковым стенкамв местах расположения ЩВ, и выходное плечо 8 Е-тройника в виде отрезка дополнительного прямоугольного волновода (ДПВ), проходной управляемый фазовращатель 9 на 0, 90, 180,270 во входном плече 5. Преобразователь поляризаций фиг. 4 содержит 10 с короткозамыкателем 11 и продольными ЩВ 12 и 13 в боковых стенках, входные плечи 14 и 15 Е-тройника 16 образной формы, выполненные в виде ОПВ, равномерно изогнутых в Е-плоскости, и присоединенные к боковым стенкамв местах расположения ЩВ, и выходное плечо 17 Етройника в виде отрезка ДПВ, проходной управляемый фазовращатель 18 на 0, 90, 180,270 во входном плече 12. Преобразователь поляризаций фиг. 7 содержит 19 с короткозамыкателем 20 и продольными ЩВ 27 и 22 в боковых стенках, входные плечи 23 и 24 Е-тройника 25 Т-образной формы, выполненные в виде ОПВ с изгибами в Е-плоскости и присоединенные к боковым стенкамв местах расположения ЩВ, и выходное плечо 26 Е-тройника в виде отрезка ДПВ, проходной управляемый фазовращатель 27 на 0, 90, 180, 270 во входном плече 23. У трех преобразователей ОПВ входных и выходного плеч равны по длине, входные плечи расположены перпендикулярно к боковым стенкам , внутренние сечения ОПВ совмещены с поперечными сечениями ЩВ, в одном из входных плеч располагается проходной управляемый фазовращатель 9 или 18, или 27 на 0, 90, 180, 270. Преобразователи поляризаций фиг. 1, 4 и 7 работают следующим образом. Случай 1. Режим приема. Волна круговой поляризации правого направления вращения. Волна Н 11 круговой поляризации правого направления вращения со входа 1 или 10, или 19 Нкр, Вх как падающая распространяется вдоль круглого волновода по стрелке Нкр, Вх в сторону короткозамыкателя 2 или 11, или 20 и отражается от последнего с коэффициентом отражения Г 1, образуя отраженную волну, распространяющуюся пов обратном направлении (против стрелки Нкр, Вх). Падающая и отраженная волны, интерферируя, образуют вдольслева от короткозамыкателя стоячие волны полей в волноводе и поверхностных токов проводимости на внутренней поверхности боковых стенокс пучностями магнитного поля и токов проводимости в сечениях , отстоящих от короткозамыкателя на расстояниях 1 кв/2, где в - длина волны 11 в ,0, 1, 2,. При 0 расстояния к равны в/2, 2 в/2, 3 в/2 и т.д. Продольные ЩВ 3 и 4 или 12 и 13, или 21 и 22 в боковых стенках 1 или 10,или 19 и являющиеся их продолжением ОПВ 5 и 6 или 14 и 15 или 23 и 24 входные плечи Е-тройника расположены так, что середины продольных размеров ЩВ и широких стенок ОПВ ащ совмещены с пучностями магнитных полей волн Н 11 линейной поляриза 4 9909 1 2007.10.30 ции, образующих волну Н 11 круговой поляризации, и токов проводимостиина внутренней поверхности боковых стенок , наводимых этими ортогональными волнами. Токи проводимости, перпендикулярные широким размерам ЩВ и боковых стенок ОПВ ащ, возбуждают продольные ЩВ 3 и 4 или 12 и 13, или 21 и 22 и через ОПВ 5 и 6 или 14 и 15, или 23 и 24 волнами Н 10 линейной поляризации с ориентацией векторапараллельно узким стенкам этих ОПВ. Так как ЩВ расположены в пучностях токов проводимости, то практически вся энергия этих токов и ортогональных волн Н 11 линейной поляризациипереходит в энергию волн Н 10 линейной поляризации в ОПВ. Волна Н 11 круговой поляризацииполностью преобразуется в две волны Н 10 линейной поляризации, распространяющиеся вдоль ОПВ входных плеч Е-тройников 7 или 16, или 25 от ЩВ в сторону выходных плеч 8 или 17, или 26. В сечениях перехода входных плеч в выходное плечо Е-тройников волны линейной поляризации обоих входных плеч складываются, как в сумматоре 4, векторно и образуют одну волну Н 10 линейной поляризации в выходных плечах 8 или 17, или 26. Для получения максимальной мощности этой волны в выходных плечах Е-тройника сложение волн Н 10 обоих входных плеч должно быть синфазным. Синфазность обеих волн Н 10 входных плеч Е-тройников при их одинаковой длине вх 1 вх 2 в сечении суммирования достигается за счет задержки фазы одной из волн Н 10 в одном из входных плеч, например 5 или 14,или 23, в проходном управляемом фазовращателе 9 или 18, или 27 на 90. В результате суммарная волна Н 10 распространяется вдоль выходного плеча Е-тройника к его выходу по стрелке Н 10, Вых. Случай 2. Режим приема. Волна круговой поляризации левого направления вращения. Все аналогично случаю 1. Отличие состоит в том, что для получения максимальной мощности волны Н 10 линейной поляризации в выходных плечах Е-тройника - синфазного сложения волн Н 10 обоих входных плеч при их одинаковой длине вх 1 вх 2 - задержка фазы одной из волн Н 10 в одном из входных плеч, например 5 или 14, или 23, в проходном управляемом фазовращателе 9 или 18, или 27 на 270 (-90). Суммарная волна Н 10 распространяется вдоль выходного плеча Е-тройника к его выходу по стрелке Н 10, Вых. Случай 3. Режим приема. Волна линейной поляризации. Вертикальная или горизонтальная. Пусть волна Н 11 линейной поляризации поступает на вход 1 или 10, или 19 под углом 45 относительно системы координат(фиг. 10). Представим векторв виде двух составляющихг ив , как показано на фиг. 11, 12. Составляющиег ив волны Н 11 линейной наклонной поляризации со входа 1 или 10, или 19 Нлин,Вх как падающие распространяются вдоль круглого волновода по стрелке Нлин, Вх в сторону короткозамыкателя 2 или 11, или 20 и отражаются от последнего с коэффициентом отражения Г 1, образуя отраженные волны, распространяющиеся пов обратном направлении (против стрелки Нлин, Вх). Падающая и отраженная волны, интерферируя,образуют вдольслева от короткозамыкателя стоячие волны полей в волноводе и поверхностных токов проводимости на внутренней поверхности боковых стенокс пучностями магнитного поля и токов проводимости в сечениях , отстоящих от короткозамыкателя на расстояние кв/2, где в - длина волны 11 в ,0, 1, 2, . Далее все аналогично случаю 1. Отличие состоит только в том, что в случае волны круговой поляризации левого или правого направлений вращения линейные составляю щие волны 11 в круглом волноводе определяются как,, ху 90, то для линейной поляризации ху 180 (0 или 180). Поэтому для получения максимальной мощности волны Н 10 линейной поляризации в выходных плечах Е-тройника,сложение волн Н 10 обоих входных плеч должно быть синфазным. Синфазность обеих волн Н 10 входных плеч Е-тройников при их одинаковой длине вх 1 вх 2 в сечении суммирова 5 9909 1 2007.10.30 ния достигается за счет задержки фазы одной из волн Н 10 в одном из входных плеч, например 5 или 14, или 23, в проходном управляемом фазовращателе 9 или 18, или 27 на 0 (для линейной вертикальной) и 180 (для линейной горизонтальной). Суммарная волна Н 10 распространяется вдоль выходного плеча Е-тройника к его выходу по стрелке Н 10, Вых. В целях подтверждения осуществимости заявляемого преобразователя поляризаций изготовлен макет преобразователя с Е-тройником Т-образной формы со следующими характеристиками рабочая частота 08,525 ГГц рабочая длина волны в свободном пространстве 3,5 см радиус 0,381,3 см критическая длина волны вкН 113,414,4 см длина волны вв 5,8 см длина ЩВ и широких стенок плеч Е-тройника ащ 0,62,2,2 см ширина ЩВ и узких стенок плеч Е-тройника щ 0,5 ащ 1,1 см критическая длина волны в ОПВ и ДПВ плеч Е-тройника кН 104,4 см длина волны в волноводах плеч Е-тройника в 16 см длинав 15 см длина входных плеч Е-тройника вх 1 вх 28 см длина выходного плеча Е-тройника вых 8 см. Преобразователь поляризаций изготовлен из латуни Л 69. Использовался фазовращатель дискретный ЯШ 2.244.002. Покажем, что предлагаемый преобразователь поляризаций технологически реализуется и позволяет волну Н 10 прямоугольного волновода преобразовать в волну Н 11 круглого волновода линейной горизонтальной или линейной вертикальной поляризации, или круговой поляризации левого или правого направлений вращения и обратно, т.е. составляет техническое решение. Согласно 5, стр. 191, поляризованное по кругу поле волны Н 11 представляет собой векторную сумму двух независимых пространственно ортогональных волн Н 10 линейной поляризации с равными амплитудами, сдвинутых по фазе на /2. Следовательно, в любой момент времени в любом сеченииполе волны Н 11 круговой поляризации представляет собой сумму полей двух независимых пространственно ортогональных волн Н 10 линейной поляризации с равными амплитудами и сдвинутыми по фазе на /2 (сдвинутыми во времени на четверть периода). Зафиксируем в произвольный момент времени пространственно ортогональные поля волн Н 11 линейной поляризации, положив в одной из них векторпараллельно оси(фиг. 13), назовем эту волну параллельной. Тогда вторая пространственно ортогональная волна Н 11 линейной поляризации будет иметь ориентацию вектораперпендикулярно оси(фиг. 14), назовем ее перпендикулярной. ЩВ 28 (фиг. 13), соответствующая щелям 4 фиг. 1 или 13 фиг. 4, или 22 фиг. 7, расположена на боковой стенке 1 или 10, или 19 в плоскости, параллельной векторуи плоскости , а ЩВ 29 (фиг. 14),соответствующая щелям 3 фиг. 1 или 12 фиг. 4, или 21 фиг. 7 - в плоскости, параллельной векторуи плоскости , так что ЩВ 3 и 4 фиг. 1 или 12 и 13 фиг. 4, или 21 и 22 фиг. 7 расположены во взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через осьи продольные оси ЩВ. Токи проводимости, наводимые на боковых стенкахмагнитным полем параллель ной волны, обозначим черези , магнитным полем перпендикулярной волнычерези . 9909 1 2007.10.30 Отметим следующие особенности полей ви токов проводимости на боковых стенках , закороченного на конце. Во-первых, поля и токи образуют вдоль волновода слева от короткозамыкателя стоячую волну магнитного поля и токов проводимостиив сечениях, находящихся от короткозамыкателя на расстоянии кв/2, где в - длина волны в ,0, 1, 2, 6, стр. 24, рис. 12. Во-вторых, распределения токов проводимостии вдоль боковых стенок волновода будут разными для параллельнойи перпендику лярнойволн 7, стр. 648, рис. .13 эти распределения во взаимно перпендикулярных плоскостяхив местах расположения ЩВ приведены на фиг. 15, 16 на фиг. 15 - для параллельной волны, на фиг. 16 - для перпендикулярной волны. Согласно 7, стр. 648, рис. .13, щель 30, соответствующая щелям 28 фиг. 13, 4 фиг. 1, 13 фиг. 4 и 22 фиг. 7, возбуждается током проводимостипараллельной волны, а щель 31, соответствующая щелям 29 фиг. 14, 3 фиг. 1, 12 фиг. 4 и 21 фиг. 7 - токомперпен дикулярной волны. Через эти ЩВ возбуждаются входные плечи 5 и 6 или 12 и 13, или 21 и 22 Е-тройни ков 7 или 16, или 25 волнами Н 10 линейной поляризации с ориентацией векторав каждом из плеч параллельно узким стенкам и токамисоответственно. Таким образом,волна Н 11 круговой поляризацииразделяется на две волны Н 10 линейной поляризации в ОПВ входных плеч Е-тройника, распространяющиеся от ЩВ к выходному плечу. В сечении начала входного плеча Е-тройников обе волны Н 10 суммируются векторно и образуют волну Н 10 в выходном плече. Для получения максимальной мощности волны Н 10 в выходном плече необходимо, чтобы обе волны Н 10 входных плеч Е-тройников в сечении суммирования были синфазны. Так как вортогональные пространственные составляющие волны Н 11 линейной поляризации находятся в квадратуре, т.е. сдвинуты по фазе на /2 (или во времени на четверть периода), то во входных плечах Е-тройника необходимо скомпенсировать эту фазу в 90. Синфазность обеих волн Н 10 входных плеч Етройников при их одинаковой длине вх 1 вх 2 в сечении суммирования достигается за счет задержки фазы одной из волн Н 10 в одном из входных плеч на 90 для волны круговой поляризации правого направления вращения, на 270 (-90) для волны круговой поляризации левого направления вращения, на 0 и 180 для волн линейной вертикальной и линейной горизонтальной поляризаций соответственно. В результате этой компенсации фаз обе волны Н 10 входных плеч Е-тройников проходят к сечению суммирования синфазно. Эффективность возбуждения волн Н 10 линейной поляризации в ОПВ входных плеч Етройников будет максимальной в том случае, когда середины продольных размеров ЩВ совмещены с пучностями токов возбужденияи , потому что в пучностях амплитуды этих токов максимальны. Эти пучности располагаются на расстоянии от короткозамыкателя кв/2, а это и есть формула (2) описания. В теории волноводов доказывается, что высшие типы волн в волноводах практически затухают на длине волновода вв 8, стр. 132 от неоднородности. Считая неоднородностями в Е-тройниках ЩВ на входах входных плеч и сечение суммирования для выходного плеча, находим, что длины вх 1, вх 2 и вых должны быть вх 1 в 1, вх 2 в 1, и выхв 1, а это и есть формулы (4, 5, 6) описания. Считая неоднородностьюЩВ в боковых стенках, находим длинумежду ЩВ и входом Нкр, Вх, равную длине волны в в КВ. Так как ЩВ находятся на расстоянии кв/2 от короткозамыкателя, то общая длина вмежду входом и короткозамыкателем должна быть ввв/2 или в 2 в, а это и есть формула (1) описания. При конструировании ОПВ должны выполняться условия одноволновости и согласования ОПВ со щелями возбуждения. 7 9909 1 2007.10.30 Условие одноволновости волны Н 10 в ОПВ выглядит как 0,51 ащ 0,75, щ 0,5 ащ 7,стр. 472, где ащ - размер широкой стенки ОПВ, щ - размер узкой стенки ОПВ,- длина волны в свободном пространстве. Для согласования ОПВ с ЩВ в боковых стенкахнеобходимо добиться равенства внешней проводимости щелей щ и волновой проводимости 0 ОПВ 9, стр. 108, где 0/0, 0 - волновое сопротивление прямоугольного волновода с волной типа Н. Согласно 9, стр. 110, табл. 5.1 или 10, стр. 202, равенство щ 0 достигается при выборе ащ из интервала от 0,61 до 0,63, щ 0,5 ащ, где ащ - продольный размер ЩВ и широкой стенки ОПВ, щ - поперечный размер ЩВ и узкой стенки ОПВ. Последние размеры ащ и щ удовлетворяют одновременно и условиям одноволновости волны Н 10 в плечах Етройников, и условиям согласования ОПВ со ЩВ. Это и есть формула (3) описания. Проведенный анализ показывает, что предлагаемый преобразователь поляризаций отвечает критериям новизны и изобретательского уровня, является техническим решением,технически реализуется и может быть использован в трактах СВЧ для преобразования волны линейной поляризации в прямоугольном волноводе в волну линейной горизонтальной или линейной вертикальной поляризации, или волну круговой поляризации левого или правого направлений вращения в круглом волноводе и обратно. Источники информации 1. Сазонов Д.М. Антенны и устройства СВЧ Учеб. для радиотехнич. спец. вузов. - М. Высшая школа, 1988. 2. Патент России 2139612, МПК Н 01 Р 1/16, 1999. 3. Патент России 2136087, МПК Н 01 Р 1/16, 1999. 4. А.с. СССР 943927, МПК Н 01 Р 1/16, 1982. 5. Ширман Я.Д. Радиоволноводы и объемные резонаторы. - М. Связьиздат, 1959. 6. Измерения на сверхвысоких частотах. Пер. с англ. Под ред. В.Б. Штейншлейгера. М. Сов. радио, 1952. 7. Драбкин А.Л., Зузенко В.Л. Антенно-фидерные устройства. - М. Сов. радио, 1961. 8. Лебедев И.В. Техника и приборы СВЧ / Под ред. академика Н.Д. Девяткова Учебник для студентов вузов по специальности Электронные приборы. - М. Высшая школа,1970. 9 Воскресенский Д.И., Грановская Р.А., Давыдова Н.С. и др. Антенны и устройства СВЧ. Проектирование фазированных антенных решеток Учебн. пособие для вузов / Под ред. Д.И. Воскресенского. - М. Радио и связь, 1981. 10. Жук М.С, Молочков Ю.Б. Проектирование антенно-фидерных устройств. - М.-Л. Энергия, 1966. Национальный центр интеллектуальной собственности. 220034, г. Минск, ул. Козлова, 20.